Den magnetiske polens magnetiseringsvikling av den fremtredende pol-synkrongeneratoren er en konsentrert vikling, så når det ikke er belastning, er magnetpotensialet til hovedpolen i rommet en rektangulær bølge. På grunn av det ujevne luftspalten under polstykket, er hovedmagnetfeltet en flatbølge
I følge Fourier-serien kan flatbølgen brytes ned i den grunnleggende bølgen og en serie odderordens spektrumbølger, hvorav den tredje harmoniske har det største innholdet. Siden polhøyden til det tredje harmoniske magnetfeltet er 1/3 av polhøyden til det grunnleggende magnetfeltet, det vil si φ3=1/3φ1. Derfor, for å oppnå det tredje harmoniske potensialet til de harmoniske viklingene, må arrangementet av de harmoniske viklingene tilsvare det tredje harmoniske magnetfeltet, det vil si at tonehøyden til de harmoniske viklingene skal være 1/3 av de grunnleggende viklingene. Tre spoler er koblet i omvendt serie for å danne en spolegruppe. Som vist i figur 12-47.
For den grunnleggende bølgekomponenten Bo1 i hovedmagnetfeltet i den tredje harmoniske viklingen av AC-synkrongeneratoren, har den tilsvarende siden av hver spole en forskjell på 60" elektrisk vinkel, og rompotensialene avviker også med 60 ° elektrisk vinkel i sin tur, i henhold til figur 12-47 (b) Den viste positive retningen og grunnleggende bølgepotensial fasordiagram viser at E1 = E11-E12 + E13 = 0, det vil si innenfor en grunnleggende polhøyde er potensialet til den harmoniske viklingen null.
For den tredje harmoniske viklingen av synkrongeneratoren til den harmoniske komponenten Bo3 i hovedmagnetfeltet, varierer den tilsvarende siden av hver spole med 180 elektriske grader. Fra figur 12-47 (c) kan det sees at E31-E32+E33 = 3E31, det vil si på en basis Det tredje harmoniske potensialet som er indusert i viklingen innenfor bølgepolens stigning er det største. Etter at denne tredje harmonikken er utbedret, fungerer den som eksitasjonskilde for synkron generator.
